图 1 高频下电流向外表面聚集

图 2显示了自由空间中扁平导体的电流分布。它趋向在窄边中流动，而非导体表面都相等。但是，它仍然具有相同的渗透深度。这大大地增加了电阻，因为导体的大部分都具有非常低的电流密度。

图 2电流集中于渗透深度导体端附近

为了绕过扁平导体的电流分布问题，通常将其直接放置在第二导体或接地层上面，它们的电流大小相等而方向相反。 图 3显示了一个示例，例子中反向电流相互吸拉至两个导体的邻近表面。渗透深度保持相同。电流主要都包含在一个以渗透深度和导体宽度（而非图 2所示的渗透深度和导体厚度）为边界的区域中。因此，这些导体的 交流电阻远低于自由空间的情况。

图 3 反向电流拉至邻近表面

图 4显示了一个层缠绕结构的横截面。其中，最上面两个导体（3 和 4）携带相同方向的相同电流，而最下面两个（1和2）携带与上面各层方向相反的相等电流。这可以代表 2-2匝数比变压器的层。如前面例子所述，绕组的电流被吸取至相对面。然而，出现了一种有趣的现象。在绕组 1和 4中，电流被吸取至内表面，它在方向相反的绕组 2和 3上引起电流。绕组 2和 3的总电流正以反向流动，因此内表面上的电流密度更大。这种现象被称为邻近效应，其会使高频工作的层结构出现问题。解决这一问题的一种方法是重新安排导体叠放，对绕组交错以让电流在两端以正确方向流动，而非使用具有同向电流的两个邻近层绕组。

图 4 邻近绕组的反向电流极大地增加了损耗

Dowell ¹建立了一种分析模型，用于计算不同厚度和层结构导体的交流电阻增加情况（请参见参考文献 1）。 图 5显示了其结果。曲线图的 X轴将层厚度标准化为渗透深度，而 Y轴表明标准化为直流电阻的交流电阻。根据绕组中层的数目，绘制出这些曲线。一旦导体厚度接近趋肤深度，合理 AC/DC比的层数便变少。另外，需要注意的是 1/2层的低曲线。在这种情况下，绕组被交错，并且电阻增加远远小于单层情况。

图 5 Dowell 说明了高损耗层缠绕结构的情况

总之，随着频率增加，导体的电流分布会急剧变化。在自由空间中，相比扁平导体， 圆形导体在高频下电阻更低。但是，同接地层一起使用时，或者其位于携带返回电流的导体附近时，扁平导体则更佳。下次，我们将讨论如何使用下垂法并联电源，敬请期待。

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参考文献

1）《变压器绕组中涡电流的影响》，作者：P.L. Dowell，1966 年 8月《IEEE 会刊》第 113卷第 8号第 1387页-1384 页。

2）《 多输出降压稳压器的耦合滤波器电感》，作者：Lloyd Dixon，TI，第 3节第 4页。